7. Ламинарное движение ньютоновских жидкостей в трубах круглого сечения
Заменим в уравнении (1.15) динамическую вязкость р, через кинематическую (р, = vp) и решим это уравнение относительно (Pi — Рг)1Рё = К-
Pi — р» 8fv . .
й = ±1-tl = —-j- w (в)
П PS sR*
Из полученного выражения следует, что при ламинарном те¬чении жидкости потерянный напор пропорционален средней ско¬рости потока, как это и было установлено в опытах Рейнольдса.
Так как Re = шф/р = wdh, то выражение (в) можно пред¬ставить в виде уравнения
64 / да* , .
в котором d = 2R — диаметр трубопровода.
Сопоставляя выражения (г) и (1.12), находим формулу для рас¬чета коэффициента гидравлического сопротивления при ламинар¬ном движении жидкости в прямой трубе (канале):
b = 64/Re (Мб) Заметим, что параболический профиль скоростей в сечении ламинарного потока жидкости устанавливается не сразу при ее
входе в трубу, а на некотором расстоянии /ст от входа, носящем название участка стабилизации. Потерянный напор на этом участке К оказывается больше, чем на участке сформи¬ровавшегося ламинарного потока той же длины. По имеющимся опытным данным: