14. Движение твердых тел в жидкости (газе)
Из уравнения (1.42) и приведенных значений ? следует, что при ламинарном . режиме движения Рс — w, при переходном Рс — а»1-5, а при турбулентном Рс — w2.
Заметим, что приведенные значения ? справедливы при движе¬нии шарообразной частицы, диаметр которой dr значительно меньше диаметра сосуда dc, в котором частица движется. В случае соизмеримых величин dr и dc коэффициент ? возрастает вследствие стесненности движения. Так, для ламинарного режима в этом случае ? = 24/Re [1 + 2,1 (dr/dc)].
Для других тел правильной геометрической формы (кубики, цилиндры, плоские диски и др.) опытные значения ? не под¬даются точному обобщению эмпирическими формулами; ряд чис¬ленных значений приведен в технических справочниках.
С некоторым приближением можно рассчитать значения ? для частиц неправильной геометрической формы по приведенным выше формулам для шарообразных частиц при помощи коэф¬фициента сферичности фс. Последний представляет собою отношение поверхности шара, равновеликого частице не¬правильной формы Рэ, к действительной поверхности этой ча¬стицы F, т. е. фс = FJF. Если объем частицы неправильной формы равен V, то F3 = я (f WK)2 = 4,87V^ и фс = 4,87 (V2/3/F).