2. Основное уравнение центробежного насоса
Для анализа работы центробежного насоса рассмотрим один из каналов рабочего колеса, ограниченный двумя соседними ло¬патками (рис. 11-8). При работе насоса каждая частица жидкости в этом канале движется вдоль лопатки с относительной ско¬ростью w, вращаясь одновременно вместе с рабочим колесом вокруг оси насоса с окружной скоростью и. Абсолютная скорость частицы жидкости в рассматриваемом канале с представляет собой гео-метрическую сумму скоростей w и и.
Из механики известно, что изменение в единицу времени мо¬мента количества движения равно моменту равнодействующей внешних сил, действующих на систему. Обозначив через G массу жидкости, проходящей через колесо насоса в единицу времени, получим: G (tf2c2 cos а2 — Ясг cos а,) = М, где /?, и R2 — вну¬тренний и внешний радиусы колеса (рис. II-8, а). В нашем случае М — вращающий момент, поэтому, если угловая частота враще¬ния колеса равна со, то мощность, переданная жидкости лопат¬ками колеса при отсутствии потерь, выразится так: Мсо = GgHT, где Ях — теоретический напор, создаваемый колесом насоса. Таким образом