3. Уравнение Бернулли
1 V wi
среднее значение удельной кинетической энергии потока ~щ;
будет отличаться от удельной кинетической энергии, вычислен¬ной по средней скорости потока w. При равномерном движении жидкости в трубах и каналах это отличие, однако, очень мало, поэтому с допустимой для практики точностью можно пользо¬ваться уравнением (1.10) также для потока жидкости, оперируя его средней скоростью.
Отдельные слагаемые суммарного полного напора Н изменяются от сечения к сечению, но величина Н остается постоянной, что соответствует прямой Л—Л, параллель¬ной горизонтальному следу плоскости отсчета 0—0.
При движении реальной жидкости часть энергии потока (на¬пора) тратится на преодоление гидравлического со¬противления (трения), поэтому полная удельная энергия потока в каждом последующем его сечении будет меньше, чем в предыдущем. Линия полного напора представится уже не гори¬зонтальной прямой Л—Л, а спадающей кривой Л—Лх, в направле¬нии движения (см. рис. 1-6). Легко видеть, что для потоков иде¬альной и реальной жидкостей, характеризующихся тождествен¬ным состоянием в сечении /—/, в уравнении (в) останутся одина¬ковыми нивелирная высота гг и скоростная w\l2g (расходы, сече¬ния и скорости одинаковы). Следовательно, потерянный напор пП компенсируется соответственным уменьшением пьезо¬метрической высоты. Если для идеального потока пьезометриче¬ская высота в сечении 2—2 равна pjpg, то в случае реального по¬тока она составит piipg, причем pl/pg < p2/pg и p2/pg = р'2/pg + ha.