17. Псевдоожиженный слой зернистых материалов

Ar = 15olirReo+-if К)
1,75
(1-47)
Уравнение (1.47) позволяет определить значение Re0 = = w'od/\1K и, следовательно, искомое значение w'Q.
В правой части уравнения (1.47) первое слагаемое, как из¬вестно, представляет ламинарную составляющую, а второе — турбулентную. О. М. Тодес показал, что без практического ущерба для точности инженерного расчета во втором слагаемом уравне¬ния (1.47) можно заменить один Re величиной |/ (eg/1,75) Аг, поскольку при развитом турбулентном режиме первое слагаемое этого уравнения пренебрежимо мало. Тогда получим:
откуда
Rel =
Аг
(1.47а)
Если в последнюю формулу подставить е0 = 0,4, что харак¬терно для неподвижного слоя округлых частиц, то получим:
Re: =_Аг    r- (1-476)
0     1400 + 5,22 У At
Полидисперсный зернистый слой переходит в псевдоожиженное состояние не при одной фиксированной скорости ожижающего агента, а в некотором интервале скоростей: от w'H до wa. При скорости w'R, называемой скоростью начала взве¬шивания, переходят в псевдоожиженное состояние лишь самые мелкие твердые частицы. При w > wH в псевдоожиженное состояние постепенно переходят все более крупные частицы и, наконец, при скорости w'„, называемой скоростью пол¬ного псевдоожижения, весь слой становится псевдо-ожиженным. Заметим, что w'R обычно выше скорости начала псевдоожижения монодисперсного слоя наиболее мелких ча¬стиц w'u, a w'„ — ниже скорости начала псевдоожижения моно¬дисперсного слоя наиболее крупных частиц w'K. Это явление объясняется тем, что крупные частицы препятствуют псевдо-ожижению мелких, но последние, наоборот, способствуют псевдо¬ожижению крупных (играют как бы роль «смазки»). В интервале w'B п сопротивление слоя плавно растет и становится постоянным при w > w'n (рис. 1-21, в). Скорости w'B и w'K не под¬даются теоретическому расчету и могут быть приближенно оце¬нены по формуле (1.47а) по размерам мелких и крупных частиц.

Страницы: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11